薛定諤方程（Schr?dinger equation），又稱薛定諤波動方程（Schrodinger wave equation），是由奧地利物理學家薛定諤提出的量子力學中的一個基本方程，也是量子力學的一個基本假定。

它是將物質波的概念和波動方程相結合建立的二階偏微分方程，可描述微觀粒子的運動，每個微觀系統(tǒng)都有一個相應的薛定諤方程式，通過解方程可得到波函數的具體形式以及對應的能量，從而了解微觀系統(tǒng)的性質。在量子力學中，粒子以概率的方式出現(xiàn)，具有不確定性，宏觀尺度下失效可忽略不計。

簡介

薛定諤方程是量子力學的基本方程。是1926年奧地利理論物理學家薛定諤提出的。它描述微觀粒子的狀態(tài)隨時間變化的規(guī)律。微觀系統(tǒng)的狀態(tài)由波函數來描寫，薛定諤方程即是波函數的微分方程。若給定了初始條件和邊界的條件，就可由此方程解出波函數。

方程定義

薛定諤方程（Schrodinger equation）在量子力學中，體系的狀態(tài)不能用力學量（例如x）的值來確定，而是要用力學量的函數Ψ（x,t），即波函數（又稱概率幅，態(tài)函數）來確定，因此波函數成為量子力學研究的主要對象。力學量取值的概率分布如何，這個分布隨時間如何變化，這些問題都可以通過求解波函數的薛定諤方程得到解答。這個方程是奧地利物理學家薛定諤于1926年提出的，它是量子力學最基本的方程之一，在量子力學中的地位與牛頓方程在經典力學中的地位相當，超弦理論試圖統(tǒng)一兩種理論。

薛定諤方程是量子力學最基本的方程，亦是量子力學的一個基本假定，其正確性只能靠實驗來確定。

量子力學中求解粒子問題常歸結為解薛定諤方程或定態(tài)薛定諤方程。薛定諤方程廣泛地用于原子物理、核物理和固體物理，對于原子、分子、核、固體等一系列問題中求解的結果都與實際符合得很好。

薛定諤方程僅適用于速度不太大的非相對論粒子，其中也沒有包含關于粒子自旋的描述。當涉及相對論效應時，薛定諤方程由相對論量子力學方程所取代，其中自然包含了粒子的自旋。

.薛定諤提出的量子力學基本方程。建立于1926年。它是一個非相對論的波動方程。它反映了描述微觀粒子的狀態(tài)隨時間變化的規(guī)律，它在量子力學中的地位相當于牛頓定律對于經典力學一樣，是量子力學的基本假設之一。設描述微觀粒子狀態(tài)的波函數為Ψ（r，t），質量為m的微觀粒子在勢場V（r，t）中運動的薛定諤方程。在給定初始條件和邊界條件以及波函數所滿足的單值、有限、連續(xù)的條件下，可解出波函數Ψ（r，t）。由此可計算粒子的分布概率和任何可能實驗的平均值（期望值）。當勢函數V不依賴于時間t時，粒子具有確定的能量，粒子的狀態(tài)稱為定態(tài)。定態(tài)時的波函數可寫成式中Ψ（r）稱為定態(tài)波函數，滿足定態(tài)薛定諤方程，這一方程在數學上稱為本征方程，式中E為本征值，它是定態(tài)能量，Ψ（r）又稱為屬于本征值E的本征函數。

薛定諤方程是量子力學的基本方程，它揭示了微觀物理世界物質運動的基本規(guī)律，如牛頓定律在經典力學中所起的作用一樣，它是原子物理學中處理一切非相對論問題的有力工具，在原子、分子、固體物理、核物理、化學等領域中被廣泛應用。

背景與發(fā)展

1900年，馬克斯·普朗克在研究黑體輻射中作出將電磁輻射能量量子化的假設，因此發(fā)現(xiàn)將能量與頻率關聯(lián)在一起的普朗克關系式。1905年，阿爾伯特·愛因斯坦從對于光電效應的研究又給予這關系式嶄新的詮釋：頻率為ν的光子擁有的能量為hν；其中，因子h是普朗克常數。這一點子成為后來波粒二象性概念的早期路標之一。由于在狹義相對論里，能量與動量的關聯(lián)方式類似頻率與波數的關聯(lián)方式，因此可以揣測，光子的動量與波長成反比，與波數成正比，以方程來表示這關系式。

路易·德布羅意認為，不單光子遵守這關系式，所有粒子都遵守這關系式。他于1924年進一步提出的德布羅意假說表明，每一種微觀粒子都具有波動性與粒子性，這性質稱為波粒二象性。電子也不例外的具有這種性質。電子是一種物質波，稱為“電子波”。電子的能量與動量分別決定了伴隨它的物質波所具有的頻率與波數。在原子里，束縛電子形成駐波；這意味著他的旋轉頻率只能呈某些離散數值。這些量子化軌道對應于離散能級。從這些點子，德布羅意復制出玻爾模型的能級。

在1925年，瑞士蘇黎世每兩周會舉辦一場物理學術研討會。有一次，主辦者彼得·德拜邀請薛定諤講述關于德布羅意的波粒二象性博士論文。那段時期，薛定諤正在研究氣體理論，他從閱讀愛因斯坦關于玻色-愛因斯坦統(tǒng)計的論述中，接觸德布羅意的博士論文，在這方面有很精深的理解。在研討會里，他將波粒二象性闡述的淋漓盡致，大家都聽的津津有味。德拜指出，既然粒子具有波動性，應該有一種能夠正確描述這種量子性質的波動方程。他的意見給予薛定諤極大的啟發(fā)與鼓舞，他開始尋找這波動方程。檢試此方程最簡單與基本的方法就是，用此方程來描述氫原子內部束縛電子的物理行為，而必能復制出玻爾模型的理論結果，另外，這方程還必須能解釋索末菲模型給出的精細結構。

很快，薛定諤就通過德布羅意論文的相對論性理論，推導出一個相對論性波動方程，他將這方程應用于氫原子，計算出束縛電子的波函數。因為薛定諤沒有將電子的自旋納入考量，所以從這方程推導出的精細結構公式不符合索末菲模型。他只好將這方程加以修改，除去相對論性部分，并用剩下的非相對論性方程來計算氫原子的譜線。解析這微分方程的工作相當困難，在其好朋友數學家赫爾曼·外爾鼎力相助下，他復制出了與玻爾模型完全相同的答案。因此，他決定暫且不發(fā)表相對論性部分，只把非相對論性波動方程與氫原子光譜分析結果，寫為一篇論文。1926年，他正式發(fā)表了這論文。

這篇論文迅速在量子學術界引起震撼。普朗克表示“他已閱讀完畢整篇論文，就像被一個迷語困惑多時，渴慕知道答案的孩童，現(xiàn)在終于聽到了解答”。愛因斯坦稱贊，這著作的靈感如同泉水般源自一位真正的天才。愛因斯坦覺得，薛定諤已做出決定性貢獻。由于薛定諤所創(chuàng)建的波動力學涉及到眾所熟悉的波動概念與數學，而不是矩陣力學中既抽象又陌生的矩陣代數，量子學者都很樂意地開始學習與應用波動力學。自旋的發(fā)現(xiàn)者喬治·烏倫貝克驚嘆，“薛定諤方程給我們帶來極大的解救！”沃爾夫岡·泡利認為，這論文應可算是最重要的著作之一。

薛定諤給出的薛定諤方程能夠正確地描述波函數的量子行為。在那時，物理學者尚不清楚如何詮釋波函數，薛定諤試圖以電荷密度來詮釋波函數的絕對值平方，可并不成功。1926年，玻恩提出概率幅的概念，成功地詮釋了波函數的物理意義。但是薛定諤與愛因斯坦觀點相同，都不贊同這種統(tǒng)計或概率方法，以及它所伴隨的非連續(xù)性波函數坍縮。愛因斯坦主張，量子力學是個決定性理論的統(tǒng)計近似。在薛定諤有生的最后一年，寫給玻恩的一封信中，他清楚地表示他不接受哥本哈根詮釋。

作者簡介

埃爾溫·薛定諤（Erwin Schrodinger，1887年—1961年）1887年8月12日出生于奧地利首都維也納。1906年至1910年，他就學于維也納大學物理系。1910年獲得博士學位。畢業(yè)后，在維也納大學第二物理研究所從事實驗物理的工作。第一次世界大戰(zhàn)期間，他應征服役于一個偏僻的炮兵要塞，利用閑暇時間研究理論物理。

戰(zhàn)后他仍回到第二物理研究所。1920年他到耶拿大學協(xié)助維恩工作。1921年薛定諤受聘到瑞士的蘇黎世大學任數學物理教授，在那里工作了6年，薛定諤方程就是在這一期間提出的。1927年薛定諤接替普朗克到柏林大學擔任理論物理教授。1933年希特勒上臺后，薛定諤對于納粹政權迫害愛因斯坦等杰出科學家的法西斯行為深為憤慨，移居牛津，在馬達倫學院任訪問教授。同年他與狄拉克共同獲得諾貝爾物理學獎。

1936年他回到奧地利任格拉茨大學理論物理教授。不到兩年，奧地利被納粹并吞后，他又陷入了逆境。1939年10月流亡到愛爾蘭首府都柏林，就任都柏林高級研究所所長，從事理論物理研究。在此期間還進行了科學哲學、生物物理研究，頗有建樹。出版了《生命是什么》一書，試圖用量子物理闡明遺傳結構的穩(wěn)定性。1956年薛定諤回到了奧地利，被聘為維也納大學理論物理教授，奧地利政府給予他極大的榮譽，設定了以薛定諤命名的國家獎金，由奧地利科學院授予。

具體介紹

數學形式

一維薛定諤方程

三維薛定諤方程

定態(tài)薛定諤方程

單粒子薛定諤方程的數學表達形式

這是一個二階線性偏微分方程，ψ(x，y，z)是待求函數，它是x,y,z三個變量的復數函數（就是說函數值不一定是實數，也可能是虛數）。式子最左邊的倒三角是拉普拉斯算符，意思是分別對ψ(x，y，z)的梯度求散度。

物理含義

這是一個描述一個粒子在三維勢場中的定態(tài)薛定諤方程。所謂勢場，就是粒子在其中會有勢能的場，比如電場就是一個帶電粒子的勢場；所謂定態(tài)，就是假設波函數不隨時間變化。其中，E是粒子本身的能量；U（x，y，z）是描述勢場的函數，假設不隨時間變化。薛定諤方程有一個很好的性質，就是時間和空間部分是相互分立的，求出定態(tài)波函數的空間部分后再乘上時間部分以后就成了完整的波函數了。

薛定諤方程的解——波函數的性質

簡單系統(tǒng)，如氫原子中電子的薛定諤方程才能求解，對于復雜系統(tǒng)必須近似求解。因為對于有Z個電子的原子，其電子由于屏蔽效應相互作用勢能會發(fā)生改變，所以只能近似求解。近似求解的方法主要有變分法和微擾法。

在束縛態(tài)邊界條件下并不是E值對應的所有解在物理上都是可以接受的。主量子數、角量子數、磁量子數都是薛定諤方程的解。要完整描述電子狀態(tài)，必須要四個量子數。自旋磁量子數不是薛定諤方程的解，而是作為實驗事實接受下來的。

主量子數n和能量有關的量子數。原子具有分立能級，能量只能取一系列值，每一個波函數都對應相應的能量。氫原子以及類氫原子的分立值為：

，n越大能量越高電子層離核越遠。主量子數決定了電子出現(xiàn)的最大幾率的區(qū)域離核遠近，決定了電子的能量。N=1，2，3，……；常用K、L、M、N……表示。

角量子數l和能量有關的量子數。電子在原子中具有確定的角動量L，它的取值不是任意的，只能取一系列分立值，稱為角動量量子化。。l越大，角動量越大，能量越高，電子云的形狀也不同。l=0，1，2，……常用s，p，d，f，g表示，簡單的說就是前面說的電子亞層。角量子數決定了軌道形狀，所以也稱為軌道形狀量子數。s為球型，p為啞鈴型，d為花瓣，f軌道更為復雜。

磁量子數m是和電子能量無關的量子數。原子中電子繞核運動的軌道角動量，在外磁場方向上的分量是量子化的，并由量子數m決定，m稱為磁量子數。對于任意選定的外磁場方向Z，角動量L在此方向上的分量Lz只能取一系列分立值，這種現(xiàn)象稱為空間量子化。。磁量子數決定了原子軌道空間伸展方向，即原子軌道在空間的取向，s軌道一個方向（球），p軌道3個方向，d軌道5個，f軌道7個……。l相同，m不同即形狀相同空間取向不同的原子軌道能量是相同的。不同原子軌道具有相同能量的現(xiàn)象稱為能量簡并。

能量相同的原子軌道稱為簡并軌道，其數目稱為簡并度。如p軌道有3個簡并軌道，簡并度為3。簡并軌道在外磁場作用下會產生能量差異，這就是線狀譜在磁場下分裂的原因。

粒子的自旋也產生角動量，其大小取決于自旋磁量子數（ms）。電子自旋角動量是量子化的其值為，s為自旋量子數，自旋角動量的一個分量Lsz應取下列分立值：。

原子光譜，在高分辨光譜儀下，每一條光線都是由兩條非常接近的光譜線組成，為解釋這一現(xiàn)象提出了粒子的自旋。電子的自旋表示電子的兩種不同狀態(tài)，這兩種狀態(tài)有不同的自旋角動量。

電子的自旋不是機械的自身旋轉，它是本身的內稟屬性，也是新的自由度，如質量和電荷一樣是它的內在屬性，電子的自旋角動量：?/2。

對應關系

希爾伯特空間與薛定諤方程

一般，物理上將物理狀態(tài)與希爾伯特空間上的向量（vector），物理量與希爾伯特空間上的算符相對應。這種形式下的薛定諤方程為

H為哈密頓算符。這個方程在這個形式下充分顯示出了時間與空間的對應性（時間與能量相對應，正如空間與動量相對應，后述）。這種算符（物理量）不隨時間變化而狀態(tài)隨時間變化的對自然現(xiàn)象的描述方法被稱為薛定諤繪景，與之對應的是海森伯繪景。

空間坐標算符x與其對應的動量算符p滿足以下交換關系：

所謂的薛定諤表示就是將空間算符直接作為x，而動量算符為下面的包含微分的微分算符：